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1880. p. 285;
1893. p. 662;
A. Raps, Wied. Ann. 48. p. 379. 1893.
Beibl. z. Wied. Ann. 1. p. 10. 1877;
Berechnung von O. E. Meyer, l. c., p. 74
C. Ludeking, Phil. Mag. 33. p. 521. 1892.
Die Literatur über die Messungen der Dissociationswärme vgl. daselbst, und Wied. Ann. 48. p. 491/492. 1893. - Welche von den vier Grössen W, Φ, N, η man vermöge meiner obigen Gleichungen aus den drei übrigen berechnet, um den so berechneten Werth mit dem direct beobachteten zu vergleichen, ist selbstverständlich gleichgültig. In meiner ersten Publication hatte ich gewählt, in der zweitgenannten η;
E. Wiedemann und H. Ebert, Wied. Ann. 35. p. 209. 1888;
G. S. Turpin, Studies from the Phys. and Chem. Labor. 1. p. 283. Owens Coll., Manchester 1893.
H. Ebert, Wied. Ann. 48. p. 19. 1893 vermuthet.
Hr. Ebert führt die Rechnung für W durch. (Wied. Ann. 50. p. 255 - 260. 1893.)
J. Elster und H. Geitel, Wied. Ann. 37. p. 325 ff. 1889;
Jubelbd. p. 411. 1874;
Literatur vgl. Wied. Ann. 48. p. 468. 1893.
O. E. Meyer, l. c. p. 141 142. Der Werth ist auf 0° reducirt unter der Annahme, dass der Reibungscoefficient für Wasserdampf wie für andere der Condensation nahe Gase der absoluten Temperatur proportional sei. (O. E. Meyer, p. 159)
Ostwald Allg. Chem. 2. p. 49.
Ostwald Allgem. Chemie. 2. p. 49.
p385_1) F. Richarz, Sitzungsber. der Niederrh. Ges. 47. p. 113, 114. 1890.
p385_2) F. Richarz, Sitzungsber. der Niederrh. Ges. 48. p. 18 - 32. 1891.
p385_3) H. v. Helmholtz, Journ. chem. Soc. June 1881. Vorträge und Reden II, p. 275.
p385_4) L. Boltzmann, Sitzungsber. der Wiener Akad., mathem. Kl. 63. p. 417. 1871.
p385_5) F. Richarz, Verh. der Phys. Ges. zu Berlin 10. p. 73 - 79. 1891.
p386_1) F. Richarz, Wied. Ann. 48. p. 467 - 492. 1893.
p386_2) F. Richarz, Wied. Ann. 48. p. 708 - 716. 1893.
p386_3) E. Wiedemann, Wied. Ann. 10. p. 253. 1880;
p386_4) H. Ebert, Wied. Ann. 50. p. 255 - 260. 1893.
p386_5) Vgl. F. Richarz, l. c. und Naturw. Rundschau 6. Nr. 4, 9 u. 50. 1891. Gegenüber mehrfachen, auf mangelhafter Kenntniss oder missverständlicher Auffassung der Faraday-Rede beruhenden Behauptungen scheint eine kurze Recapitulation derselben erforderlich.
p387_1) E. Budde, Wied. Ann. 25. p. 562. 1885.
p389_1) W. Giese, Wied. Ann. 17. p. 538. 1882;
p389_2) A. Schuster, Proc. Roy. Soc. London 37. p. 317. 1884; 1887 Nr. 256; 1890 Nr. 291 p. 526
p389_3) J. J. Thomson, Phil. Mag. 15. p. 432. 1883;
p390_2) H. v. Helmholtz, Ber. d. Berl. Akad. 1873. p. 587;
p391_1) F. Richarz, Ber. d. deutsch. chem. Gesellsch. 21. p. 1675. 1888.
p392_1) J. D. Van der Waals, Die Continuität des gasförmigen und flüssigen Zustandes, deutsch von Roth Leipzig 1881;
p393_1) Die obigen Betrachtungen führen mit Uebergehung der letzten Gleichungen auf p. 229 bei O. E. Meyer für Φ unmittelbar zu obiger Schlussformel, welche im wesentlichen mit den ersten Gleichungen auf p. 230 ebenda übereinstimmt, in der Form aber, insbesondere bezüglich der Dimensionen, vielleicht übersichtlicher ist.
p393_1) v. Obermayer, Carl's Rep. 13. p. 156. 1877.
p394_1) O. E. Meyer, l. c. p. 323
p394_2) Kundt u. Warburg, Pogg. Ann. 155. p. 540. 1876;
p394_3) O. E. Meyer, l. c. p. 206
p395_1) Die extremen Werthe für N, welche in der Tabelle mit* bezeichnet sind, gehen übrigens aus einer Berechnungsweise hervor, bei welcher nur die Abweichung für Wasserstoff und Kohlensäure vom Boyle-Mariotte'schen Gesetz berücksichtigt ist, während die anderen, dem Mittel näheren Werthe für dieselben Gase aus den Abweichungen auch vom Gay-Lussac'schen Gesetze abgeleitet sind. Vgl. O. E. Meyer, l. c. p. 74 230.
p395_2) Van der Waals-Roth, l. c. p. 72; und
p395_3) O. E. Meyer, l. c. p. 74
p395_4) Van der Waals-Roth, l. c. p. 99
p395_5) Van der Waals-Roth, l. c. p. 74 81. 85. 94. 136.
p395_6) Van der Waals-Roth, l. c. p. 84 136.
p395_7) Van der Waals-Roth, l. c. p. 86 101. 136.
p395_8) Van der Waals-Roth, l. c. p. 135
p395_9) Van der Waals-Roth, l. c. p. 136
p396_1) F. Van der Waals-Roth und W. Kohlrausch, Wied. Ann. 27. p. 59. 1886.
p397_1) F. Richarz, Sitzungsber. Niederrh. Ges. Bonn 47. p. 114, 1. December 1890.
p397_2) E. B. Hagen, Wied. Ann. 12. p. 438. 1881;
p397_3) G. J. Stoney, Trans. Royal Dublin Soc. (2) 4. p. 563 - 608, 1891.
p398_1) H. v. Helmholtz, Vorträge und Reden 2. p. 317.
p399_1) O. E. Meyer, Kinet. Gastheorie, p. 45
p399_2) L. Boltzmann, Sitzungsber. der Wiener Akad. mathem. Kl. 63. p. 417. 1871.
p402_1) Vgl. O. E. Meyer, Kinet. Gastheorie, p. 213
p402_2) L. Boltzmann, l. c. p. 416
p403_1) Vorstehende Ueberlegung lässt sich analytisch durchführen; vgl. Verh. d. Phys. Ges. zu Berlin, 10. p. 76, 77; 26. Juni 1891. Es ergiebt sich ein Resultat von der Form: Der Faktor q, nahe = 1, kommt bei der Unsicherheit der anderen Ueberlegungen nicht in Betracht.
p403_2) F. Richarz, Sitzungsber. d. Niederrh. Ges. 48. p. 25, 26; 12. Jan. 1891.
p404_1) E. Wiedemann, Wied. Ann. 10. p. 253. 1880;
p404_2) F. Richarz, Wied. Ann. 48. p. 492. 1893.
p405_1) Clausius Sitzungsber. der Niederrh. Ges. 27. p. 114. 1870,
p405_2) F. Richarz, Wied. Ann. 48. p. 470. ff. 1893.
p406_1) F. Richarz, Wied. Ann. 48. p. 470 ff. 1893.
p407_1) F. Richarz, Wied. Ann. 48. p. 490 ff. 1893.
p408_1) O. E. Meyer, Kinet. Gastheorie. p. 142
p409_2) H. Kayser, Lehrbuch der Spectralanalyse. p. 98
p410_1) E. Wiedemann, Wied. Ann. 5. p. 509. 1878;
p410_2) H. v. Helmholtz, Pogg. Ann. 160. p. 182. 1877.
p410_3) H. Ebert, Arch. de Genéve (3) 25. p. 489, 15. Mai 1891;
p410_4) E. Wiedemann, Wied. Ann. 37. p. 177. 1889.
p410_5) G. J. Stoney, Trans. Roy. Dublin Soc. (2) 4. p. 563. 1891.
p411_2) Clausius Mechan. Wärmetheorie 2. p. 341/342. 1879.
p411_3) Wilh. Weber, Electrodynam. Maassbest. p. 41 Leipzig 1871.
p411_4) Dass der moleculare Magnetismus überhaupt auf Rotation der Ionenladungen beruhen könne, haben auch A. P. Chattock, Phil. Mag. (5) 34. p. 480. 1892 und
p414_1) Wenn wir wieder daran denken, dass die periodische Bewegung der Valenzladungen zu electrodynamischer Strahlung Anlass gibt, wie eine Hertz'sche Schwingung, so steht die Grössenordnung der Umlaufszeit ebenfalls in Einklang mit dem von Hrn. Willy Wien abgeleiteten Resultate, dass die Periode der in der Wärmestrahlung fester Körper vorkommenden Schwingungen klein sein muss gegen diejenigen, welche von Drahtenetzen vollständig zurückgeworfen werden (Wied. Ann. 49. p. 633. 1893).
p415_1) H. E. J. G. du Bois, Phil. Mag. (5) 29. p. 293. 1890.
p415_2) A. P. Chattock, Phil. Mag. (5) 32. p. 285. 1891;
Phil. Mag. (5) 34. p. 461 1892;
Phil. Mag. (5) 35. p. 76. 1893.
Phil. Mag. 29. p. 358, 441. 1890;
Phil. Mag. 36. p. 313. 1893;
Pogg. Ann. 141. p. 125. 1870;
Pogg. Ann. 150. p. 483. 1873;
Proc. Roy. Soc. 53. p. 90. 1893;
R. v. Helmholtz, Wied. Ann. 32. p. 1. 1887;
R. v. Helmholtz und F. Richarz, Wied. Ann. 40. p. 161. 1890;
Rühlmann, Mechan. Wärmeth. 2. p. 244.
Verh. d. Phys. Ges. Berlin, 10. p. 73 - 79, 1891.
vgl. auch Wied. Ann. 10. p. 252. 1880.
Vgl. H. Ebert und E. Wiedemann, Wied. Ann. 50. p. 28/30. 1893.
Wied. Ann. 11. p. 737. 1880.
Wied. Ann. 18. p. 509. 1883;
Wied. Ann. 18. p. 509. 1883;
Wied. Ann. 38. p. 403. 1889.
Wied. Ann. 39. p. 330, 331. 1890;
Wied. Ann. 49. p. 651. 1893.
Wissenschaftliche Abhandl. 1. p. 830. 917.
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