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liegt bei längeren Wellen und tritt nur soeben hervor. Ferner findet Langley (Am. Journ. of Sc. a. A. III. (5) 36. p. 406. 1888) zwischen 13 und 14 μ Discontinuitäten im Spectrum einer 100° heissen Kupferfläche, welche 100 m von seinem Apparate entfernt stand; von den hier besprochenen viel stärkeren Absorptionen hat Langley nichts angegeben.
p1_1) F. Paschen, Wied. Ann. 50. p. 409. In dieser Abhandlung sind folgende Druckfehler stehen geblieben: p. 417 Z. v. o. lies: "je 26 1" statt "je 26 von 1"; p. 428 Z. 11 v. u. lies: "Verbreiterung" statt "Verschiebung"; p. 417 Z. 9 v. u. lies: "Nickelinstangen" statt "Nickelstangen"; p. 479 Z. 14 v. o. lies: "Durchmesser" statt "Drrchmesser" p. 420 Z. 5 v. o. lies: "Gas" statt "Glas". Ångström, Öfvers. af Vetensk-Ak. Förh. 9. p. 9. 1889;
p13_2) Nach der Dispersionscurve von Rubens und Snow. Vgl. F. Paschen l. c. p. 441.
p15_1) Dies ist ein Punkt "c1" des Interferenzspectrums, für den aber die erörterte Coincidenz ebenso verhängnissvoll ist. Hr. Rubens Theilte mir inzwischen mit, dass er die Dispersion des Fluorits nach Langley's Methode neu bestimmt und dabei Punkte allerdings fehlerhaft gefunden habe.
p20_2) Vgl. p. 21.
p20_3) K. Ångström, Ofvers. af K. Veteusk. Förh. 6. p. 393. 1893.
p22_1) W. Ramsay u. J. Shields, Ztschr. phys. Chem. 12. p. 433. 1893.
p23_1) Die langwelligen Emissionsmaxima des H2O können ebenso gut als Hauptmaxima des H2O angesehen werden, wie das bei 2,6 μ, weil sie ebenso intensiv oder intensiver sind. Vgl. p. 34.
p23_2) Vgl. Paschen, Wied. Ann. 48. p. 272. 1893. u.
p29_1) F. Paschen, Wied. Ann. 49. p. 50. 1893.
p3_1) W. H. Julius, Licht-und Wärmestrahlung verbr. Gase. Berlin, Leonh. Simion. 1890. Verh. der Koningk.-Akad. van Wetens. te Amsterdam. (1) 1. p. 1. 1892. Zeitschr. d. Vereins z. Bef. d. Gewerbfl. 1893. p. 232.
p31_1) Köveslighethy, Grundzüge einer theor. Spectralan p. 204, Halle 1890, stellt eine ähnliche Beziehung zwischen den Intensitäten der characteristischen Linien eines Gasspectrums und dem continuirlichen Spectrum auf, welches gleichzeitig mit den Linien erscheint.
p31_2) Vgl. H. Kayser, Spectralanalyse. Berlin 1883. p. 149 - 152;
p34_2) Vgl. H. Kayser, Wied. Ann. 42. p. 310. 1891. Die CO2 der Zimmerluft steht unter einem Partialdruck von ca. 1/1000 Atm. Es mag dies der Grund sein, weshalb die Breite des Absorptionsstreifens für sie ein wenig schmaler war.
p4_1) Vgl. F. Paschen, Wied. Ann. 48. p. 272. 1893.
p5_1) Eine solche Descontinuität, die Hr. Langley angiebt (Ann. de chim. et de phys. (6) 9. p. 433. 1886)
p6_1) F. Paschen, Wied. Ann. 49. p. 50. 1893.
p8_1) H. Rubens, Wied. Ann. 45. p. 250. 1892.
Physik. Rev. 1. p. 597. 1892;
Wied. Ann. 39. p. 267. 1890.
Wied. Ann. 49. p. 55. 1893.
Wüllner, Wied. Ann. 8. p. 590. 1879.
Zöllner, Pogg. Ann. 142. p. 88. 1871;
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