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Ann. de chim. et de phys. (6) 10. p. 208. 1887. Vgl. auch § 13.
Ann. de chim. et de phys. (6) 9. p. 127. 131. 1886;
Arch. Neerl. 20. p. 171.
Arch. Neerl. 20. p. 8.
auch Arch. Neerl. 20. p. 178.
auch Arch. Neerl. 20. p. 213. 1886.
auch Beibl. 8. p. 869. 1884.
auch Beibl. 9. p. 275. 1885.
Beibl. 8. p. 869. 1884.
den Du Bois fand (Wied. Ann. 39. p. 35. 1890).
Kundt hat die Richtigkeit dieser Schlussfolgerung in Frage gestellt (Wied. Ann. 34. p. 189. 1888). Sie findet aber eine Bestätigung in dem geringen Temperatureinfluss bei der normalen polaren magnetischen Reflexion,
Lippich, Wien. Ber. 85. p. 268. 1882.
Neerl. p. 215. 1886.
Neerl. p. 218. 1886.
p115_1) J. Kerr, Phil. Mag. (5) 3. p. 321. 1877,
p115_2) H. A. Lorentz, Verslagen en Meeded. der Acad. Amsterdam, Reeks 2, Deel 19. 1883.
p115_3) Betreffs ausführlicher Angaben wird auf die Abhandlung in den „Verhandelingen der Akad. van Wetenschappen, Amsterdam, Deel 28“ verwiesen.
p116_1) Vgl. P. C. Kaz, Over de terugkaatsing van het Licht door magneten. Dissertation, Amsterdam, 1884,
p117_1) Die an μ und m angehängten Indices weisen darauf hin, dass die Polarisationsebene des einfallenden Lichtbündels parallel oder senkrecht zur Einfallsebene ist.
p120_1) Rowland, Phil. Mag. (4) 46. p. 140. 1873.
p120_2) Betreffs der Einrichtung des Compensators und der Beobachtungsmethode vgl. Sissingh, Dissertation, Leiden 1885 u.
p121_1) Sissingh, Dissertation, Leiden 1885;
p122_1) Lippich, Wien. Ber. 91. p. 1079. p. 1885.
p123_1) Diese Methode, welche früher von mir zur directen Bestimmung der Hauptstellungen der Nicol'schen Prismen, in welchen die Polarisationsebenen parallel und senkrecht zur Einfallsebene sind, verwendet wurde, ist nun auch angewendet zur Messung kleiner Drehungen der Polarisationsebene bei der magnetischen Reflexion. Es werden auf diese Weise die Hauptstellungen mit einer weit grösseren Genauigkeit bestimmt, als nach der fast immer gebrauchten indirecten Methode. Vgl. Sissingh, Dissertation p. 28;
p133_2) Righi, Ann. de chim. et de phys. (6) 10. p. 212. 219. 1887, führt an, dass der Einfluss der Magnetisirung in einer Drehung der Polarisationsebene und Ellipticität des reflectirten Lichtes besteht. Für einen Einfallswinkel von 60° ist die Ellipticität, für einen von 80° die Drehung Null. Righi nennt den ersten Einfallswinkel „Incidence singuliére“, den zweiten den Haupteinfallswinkel des magnetisirten Eisens. Aus dem oben Angeführten geht hervor, dass dies nur für eine bestimmte Polarisationsebene des einfallenden Lichtes zutrifft.
p134_1) Sissingh, Dissertation p. 129;
p134_2) Sissingh, Neerl. p. 133;
p134_3) Sissingh, Neerl. p. 139;
p134_4) H. A. Lorentz, Versl. en Meded. der Acad. Amsterdam, Reeks 2. Deel 19. 1883;
p135_1) Vgl. Deel 19.
p135_2) Eine Disussion der theoretischen Betrachtungen gibt die Zeichen der in diesen Formeln stehenden Grössen und die Quadranten der Winkel τ ω und die verschiedenen δ. Vgl. Verhandel. Acad. Amsterdam, Deel 28. 1890.
p137_2) Kundt, Wied. Ann. 23. p. 244. 1884.
p137_3) Righi, Ann. de chim. et de phys. (6) 10. p. 200. 1887.
Phil. Mag. (5) 5. p. 161. 1878.
Righi, Ann. de chim. et de phys. (6) 4. p. 446. 456. 1885;
van Loghem, Theorie der terugkaatsing van het Licht door magneten. Leiden 1883, Dissertation;
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