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der Nullpunkt bei Aenderung der Stellung des Analysators und Polarisators verschob. Jedenfalls ist eine Erklärung durch eine prismatische Gestalt der Nicols, wie sie Hr. Schmidt gibt (l. c. p. 361, Anm. 1), nicht zulässig, da der schwarze Streifen stets auf das Fadenkreuz eingestellt wurde, und sich die Lage des ersteren nicht änderte, auch wenn man den Collimator um Winkel verschob, die die Ablenkung der Nicols weit überstiegen.
p265_1) K. E. F. Schmidt, Wied. Ann. 37. p. 353. 1889.
p265_2) P. Drude, Wied. Ann. 36. p. 532. 1889.
p265_3) P. Drude, l. c. p. 542.
p266_1) W. Voigt, Wied. Ann. 31. p. 326. 1887.
p266_2) P. Drude, Wied. Ann. 36. p. 876. 1889.
p266_3) P. Drude, l. c. p. 532.
p266_4) P. Volkmann, Wied. Ann. 34. p. 719. 1888.
p268_1) P. Drude, Wied. Ann. 36. p. 535. 1889.
p269_1) Nach dieser Theorie bestätigt sich daher die Volkmann'sche (l. c. p. 725) Vermuthung, dass bei Krystallen der Grad von erreichbarer Polarisation durch Reflexion ein höherer sei, als bei isotropen Medien, nicht.
p271_1) P. Drude, Gött. Nachr. 11. p. 275. 1889.
p272_1) K. E. F. Schmidt, l. c. p. 369.
p273_1) P. Drude, Wied. Ann. 34. p. 489. 1888.
p273_2) K. E. F. Schmidt, l. c. p. 362 Anm. 1.
p273_3) cf. P. Drude, l. c. p. 513.
p274_1) Ich konnte es durch stark seitliche Abblendung erreichen, dass sich der Nullpunkt um 14 Trommeltheile verschob. Dies scheint vielleicht eine Erklärung dafür zu liefern, dass sich, wie ich früher angab (Wied. Ann. 34. p. 494. 1888)
p278_1) K. E. F. Schmidt, l. c. p. 364. Tabelle IV.
p282_1) Schmidt, l. c. p. 370.
p284_1) Schmidt, l. c. p. 357 u. 361.
p287_1) P. Drude, Gött. Nachr. 11. p. 281. 1888.
Wied. Ann. 36. p. 540. 1888.
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